Πολική κίνηση

Από την Βικιπαίδεια, την ελεύθερη εγκυκλοπαίδεια
Μετάβαση στην πλοήγηση Μεταβείτε στην αναζήτηση
Πολική κίνηση σε δευτερόλεπτα τόξου ως συνάρτηση του χρόνου σε ημέρες (0,1 τόξο ≈ 3 μέτρα). [1]

Η πολική κίνηση της Γης είναι η κίνηση του άξονα περιστροφής της Γης σε σχέση με τον φλοιό της . [2] : 1  Αυτό μετριέται σε σχέση με ένα πλαίσιο αναφοράς στο οποίο είναι στερεωμένη η στερεά Γη (το λεγόμενο πλαίσιο αναφοράς γηκεντρικό, σταθερό στη Γη ή ECEF ). Αυτή η παραλλαγή είναι λίγα μέτρα στην επιφάνεια της Γης.

Ανάλυση

Η πολική κίνηση ορίζεται σε σχέση με έναν συμβατικά καθορισμένο άξονα αναφοράς, τον CIO ( Συμβατική διεθνή προέλευση ), που είναι η μέση θέση του πόλου κατά το έτος 1900. Αποτελείται από τρία κύρια στοιχεία: μια ελεύθερη ταλάντωση που ονομάζεται ταλάντωση Chandler με περίοδο περίπου 435 ημερών , μια ετήσια ταλάντωση και μια ακανόνιστη μετατόπιση προς την κατεύθυνση του 80ου μεσημβρινού δυτικά, [3] που τον τελευταίο καιρό ήταν λιγότερο εξαιρετικά δυτικός. [4] [5] : 1 

Αιτίες

Η αργή μετατόπιση, περίπου 20 μέτρα από το 1900, οφείλεται εν μέρει στις κινήσεις στον πυρήνα και τον μανδύα της Γης και εν μέρει στην ανακατανομή της υδάτινης μάζας καθώς λιώνει το στρώμα πάγου της Γροιλανδίας και στην ισοστατική ανάκαμψη , δηλαδή στην αργή άνοδο της γης που ήταν παλαιότερα επιβαρύνονταν με στρώματα πάγου ή παγετώνες. [2] : 2  Η μετατόπιση είναι περίπου κατά μήκος του 80ου μεσημβρινού δυτικά . Από το 2000 περίπου, ο πόλος έχει βρει μια λιγότερο ακραία μετατόπιση, η οποία είναι περίπου κατά μήκος του κεντρικού μεσημβρινού. Αυτή η λιγότερο δραματική μετατόπιση κίνησης προς τα δυτικά αποδίδεται στη μαζική μεταφορά παγκόσμιας κλίμακας μεταξύ των ωκεανών και των ηπείρων. [5] : 2 

Οι μεγάλοι σεισμοί προκαλούν απότομη πολική κίνηση μεταβάλλοντας την κατανομή όγκου της στερεάς μάζας της Γης. Αυτές οι μετατοπίσεις είναι αρκετά μικρές σε μέγεθος σε σχέση με τις μακροπρόθεσμες συνιστώσες πυρήνα/μανδύα και ισοστατική ανάκαμψη της πολικής κίνησης. [6]

Αρχή

Ελλείψει εξωτερικών ροπών, το διάνυσμα της γωνιακής ορμής M ενός περιστρεφόμενου συστήματος παραμένει σταθερό και κατευθύνεται προς ένα σταθερό σημείο στο χώρο. Εάν η γη ήταν απόλυτα συμμετρική και άκαμπτη, το M θα παρέμενε ευθυγραμμισμένο με τον άξονα συμμετρίας της, ο οποίος θα ήταν και ο άξονας περιστροφής της . Στην περίπτωση της Γης, είναι σχεδόν ταυτόσημη με τον άξονα περιστροφής της, με την απόκλιση λόγω μετατοπίσεων μάζας στην επιφάνεια του πλανήτη. Το διάνυσμα του άξονα του σχήματος F του συστήματος (ή ο μέγιστος κύριος άξονας, ο άξονας που αποδίδει τη μεγαλύτερη τιμή ροπής αδράνειας) ταλαντεύεται γύρω από το M . Αυτή η κίνηση ονομάζεται Euler «s ελεύθερη κλόνηση. Για μια άκαμπτη Γη που είναι λοξό σφαιροειδές σε καλή προσέγγιση, ο άξονας του σχήματος F θα είναι ο γεωμετρικός άξονάς της που ορίζεται από τον γεωγραφικό βόρειο και νότιο πόλο και είναι πανομοιότυπος με τον άξονα της πολικής ροπής αδράνειας. Η περίοδος Euler της ελεύθερης nutation είναι

(1)  τ E = 1/ν E = A/(C − A) αστρονομικές ημέρες ≈ 307 αστρονομικές ημέρες ≈ 0,84 αστρονομικά έτη

ν E = 1,19 είναι η κανονικοποιημένη συχνότητα Euler (σε μονάδες αντίστροφων ετών), C = 8,04 × 10 37  kg m 2 είναι η πολική ροπή αδράνειας της Γης, A είναι η μέση ισημερινή της ροπή αδράνειας και C − A = 2,61 × 10 35  kg m 2 . [2] [7]

Η παρατηρούμενη γωνία μεταξύ του άξονα του σχήματος της Γης F και της γωνιακής της ορμής M είναι μερικές εκατοντάδες χιλιοστά του δευτερολέπτου (mas). Αυτή η περιστροφή μπορεί να ερμηνευθεί ως γραμμική μετατόπιση οποιουδήποτε γεωγραφικού πόλου που ανέρχεται σε πολλά μέτρα στην επιφάνεια της Γης: 100 mas υποτάσσει ένα μήκος τόξου 3,082 m, όταν μετατρέπεται σε ακτίνια και πολλαπλασιάζεται με την πολική ακτίνα της Γης (6.356.752,3 μ.). Χρησιμοποιώντας τον γεωμετρικό άξονα ως πρωτεύοντα άξονα ενός νέου συστήματος συντεταγμένων με σταθερό σώμα, φτάνει κανείς στην εξίσωση Euler ενός γυροσκόπιου που περιγράφει τη φαινομενική κίνηση του άξονα περιστροφής γύρω από τον γεωμετρικό άξονα της Γης. Αυτή είναι η λεγόμενη πολική κίνηση. [8]

Οι παρατηρήσεις δείχνουν ότι ο άξονας του σχήματος παρουσιάζει μια ετήσια ταλάντευση που αναγκάζεται από μετατόπιση επιφανειακής μάζας μέσω της ατμοσφαιρικής και/ή δυναμικής των ωκεανών, ενώ η ελεύθερη διακύμανση είναι πολύ μεγαλύτερη από την περίοδο Euler και της τάξης των 435 έως 445 αστρονομικών ημερών. Αυτή η παρατηρούμενη ελεύθερη διακοπή ονομάζεται ταλάντευση Chandler . Υπάρχουν, επιπλέον, πολικές κινήσεις με μικρότερες περιόδους της τάξης των δεκαετιών. [9] Τέλος,  έχει παρατηρηθεί μια κοσμική πολική μετατόπιση περίπου 0,10 m ετησίως προς την κατεύθυνση 80° δυτικά, η οποία οφείλεται στην ανακατανομή μάζας στο εσωτερικό της Γης από ηπειρωτική μετατόπιση και/ή αργές κινήσεις εντός του μανδύα και του πυρήνα που δίνει ανόδου σε αλλαγές της ροπής αδράνειας. [8]

Η ετήσια διακύμανση ανακαλύφθηκε από τον Karl Friedrich Küstner το 1885 με ακριβείς μετρήσεις της διακύμανσης του γεωγραφικού πλάτους των άστρων, ενώ ο SC Chandler βρήκε την ελεύθερη διακύμανση το 1891. [8] Και οι δύο περίοδοι υπερτίθενται, προκαλώντας συχνότητα παλμών με περίοδο περίπου 5 έως 8 χρόνια (βλ. Εικόνα 1).

Αυτή η πολική κίνηση δεν πρέπει να συγχέεται με την αλλαγή κατεύθυνσης του άξονα περιστροφής της Γης σε σχέση με τα αστέρια με διαφορετικές περιόδους, που προκαλούνται κυρίως από τις ροπές στο Γεωειδές λόγω της βαρυτικής έλξης της Σελήνης και του Ήλιου. Ονομάζονται επίσης nutations , εκτός από το πιο αργό, που είναι η μετάπτωση των ισημεριών .

Παρατηρήσεις

Polar κίνηση παρατηρείται συνήθως από κόπηκε γεωδαισία μεθόδους όπως πολύ-μακράς-βασική γραμμή συμβολομετρία , [10] σεληνιακό λέιζερ που κυμαίνονται και κυμαίνονται δορυφορική λέιζερ . [11] Η ετήσια συνιστώσα είναι μάλλον σταθερή σε πλάτος και η συχνότητά της κυμαίνεται όχι περισσότερο από 1 έως 2%. Το πλάτος της ταλάντωσης του Chandler, ωστόσο, ποικίλλει κατά ένα συντελεστή τριών και η συχνότητά του έως και 7%. Το μέγιστο πλάτος του τα τελευταία 100 χρόνια δεν ξεπέρασε ποτέ τα 230 mas.

Η ταλάντευση του Chandler θεωρείται συνήθως φαινόμενο συντονισμού, μια ελεύθερη διακύμανση που διεγείρεται από μια πηγή και στη συνέχεια εξαφανίζεται με χρονική σταθερά τ D της τάξης των 100 ετών. Είναι ένα μέτρο της ελαστικής αντίδρασης της Γης. [12] Είναι επίσης η εξήγηση για την απόκλιση της περιόδου Chandler από την περίοδο Euler. Ωστόσο, αντί να πεθαίνει, η ταλάντευση του Chandler, που παρατηρείται συνεχώς για περισσότερα από 100 χρόνια, ποικίλλει σε πλάτος και παρουσιάζει μερικές φορές ταχεία μετατόπιση συχνότητας μέσα σε λίγα χρόνια. [13] Αυτή η αμοιβαία συμπεριφορά μεταξύ πλάτους και συχνότητας έχει περιγραφεί από τον εμπειρικό τύπο: [14]

(2)  m = 3,7/(ν − 0,816)  (για 0,83 < ν < 0,9)

με m το παρατηρούμενο πλάτος (σε μονάδες mas), και ν τη συχνότητα (σε μονάδες αντίστροφων αστρικών ετών) της ταλάντωσης του Chandler. Για να δημιουργηθεί η ταλάντευση του Chandler, είναι απαραίτητη η επαναλαμβανόμενη διέγερση. Η σεισμική δραστηριότητα, η κίνηση των υπόγειων υδάτων, το φορτίο χιονιού ή η ατμοσφαιρική διαετής δυναμική έχουν προταθεί ως τέτοιες επαναλαμβανόμενες δυνάμεις, π.χ. [11] [15] Η ατμοσφαιρική διέγερση φαίνεται να είναι η πιο πιθανή υποψήφια. [16] [17] Άλλοι προτείνουν έναν συνδυασμό ατμοσφαιρικών και ωκεανικών διεργασιών, με κυρίαρχο μηχανισμό διέγερσης να είναι οι διακυμάνσεις της πίεσης στον πυθμένα του ωκεανού. [18]

Τρέχοντα και ιστορικά δεδομένα πολικές κίνησης είναι διαθέσιμο από το Διεθνές Γης Περιστροφή και αναφοράς Υπηρεσία Συστημάτων «s παραμέτρους προσανατολισμού της Γης . [19] Σημειώστε κατά τη χρήση αυτών των δεδομένων ότι η σύμβαση είναι να ορίσουμε το p x να είναι θετικό κατά μήκος 0° και το p y να είναι θετικό κατά μήκος 90°Α γεωγραφικού μήκους. [20]

Θεωρία

Ετήσιο στοιχείο

Σχήμα 2. Διάνυσμα περιστροφής m της ετήσιας συνιστώσας της πολικής κίνησης σε συνάρτηση με το έτος. Οι αριθμοί και τα σημάδια δείχνουν την αρχή κάθε ημερολογιακού μήνα. Η διακεκομμένη γραμμή είναι προς την κατεύθυνση του κύριου άξονα. Η γραμμή προς την κατεύθυνση του δευτερεύοντος άξονα είναι η θέση της συνάρτησης διέγερσης σε σχέση με την εποχή του έτους. ( 100 mas (milliarcseconds) = 3.082 m στην επιφάνεια της Γης στους πόλους)

Υπάρχει τώρα γενική συμφωνία ότι η ετήσια συνιστώσα της πολικής κίνησης είναι μια εξαναγκασμένη κίνηση που διεγείρεται κυρίως από την ατμοσφαιρική δυναμική. [21] Υπάρχουν δύο εξωτερικές δυνάμεις που διεγείρουν την πολική κίνηση: οι ατμοσφαιρικοί άνεμοι και το φορτίο πίεσης. Το κύριο συστατικό είναι η πίεση, η οποία είναι ένα στάσιμο κύμα της μορφής: [17]

(3)  p = p 0 Θ1
−3(θ) cos[2πν A (t − t 0 )] cos(λ − λ 0 )

με p 0 a πλάτος πίεσης, Θ1
−3μια συνάρτηση Hough που περιγράφει την κατανομή του γεωγραφικού πλάτους της ατμοσφαιρικής πίεσης στο έδαφος, θ το γεωγραφικό συν-γεωγραφικό πλάτος, t την εποχή του έτους, t 0 μια χρονική καθυστέρηση, ν A = 1,003 την κανονικοποιημένη συχνότητα ενός ηλιακού έτους, λ το γεωγραφικό μήκος, και λ 0το γεωγραφικό μήκος της μέγιστης πίεσης. Η συνάρτηση Hough σε μια πρώτη προσέγγιση είναι ανάλογη του sin θ cos θ. Αυτό το στάσιμο κύμα αντιπροσωπεύει την εποχιακά μεταβαλλόμενη χωρική διαφορά της επιφανειακής πίεσης της Γης. Το βόρειο χειμώνα, υπάρχει υψηλή πίεση πάνω από τον Βόρειο Ατλαντικό Ωκεανό και χαμηλή πίεση στη Σιβηρία με διαφορές θερμοκρασίας της τάξης των 50°, και αντίστροφα το καλοκαίρι, επομένως μια μη ισορροπημένη κατανομή μάζας στην επιφάνεια της Γης. Η θέση του διανύσματος m της ετήσιας συνιστώσας περιγράφει μια έλλειψη (Εικόνα 2). Η υπολογιζόμενη αναλογία μεταξύ του κύριου και του δευτερεύοντος άξονα της έλλειψης είναι

(4)  m 1 /m 2 = ν Γ

όπου ν C είναι η συχνότητα συντονισμού Chandler. Το αποτέλεσμα είναι σε καλή συμφωνία με τις παρατηρήσεις. [2] [22]

Από το σχήμα 2 μαζί με την εξίσωση (4), προκύπτει ν C = 0,83 , που αντιστοιχεί σε περίοδο συντονισμού Chandler του

(5)  τ C = 441 αστρικές ημέρες = 1,20 αστρικά έτη

p 0 = 2,2 hPa , λ 0 = −170° το γεωγραφικό πλάτος της μέγιστης πίεσης και t 0 = −0,07 έτη = −25 ημέρες .

Είναι δύσκολο να εκτιμηθεί η επίδραση του ωκεανού, η οποία μπορεί να αυξήσει ελαφρώς την τιμή της μέγιστης πίεσης του εδάφους που απαιτείται για τη δημιουργία της ετήσιας ταλάντωσης. Αυτό το φαινόμενο των ωκεανών έχει εκτιμηθεί ότι είναι της τάξης του 5-10%. [23]

Ο Τσάντλερ ταλαντεύεται

Είναι απίθανο οι εσωτερικές παράμετροι της Γης που είναι υπεύθυνες για τη ταλάντωση του Τσάντλερ να εξαρτώνται από το χρόνο από τόσο μικρά χρονικά διαστήματα. Επιπλέον, η παρατηρούμενη σταθερότητα της ετήσιας συνιστώσας έρχεται σε αντίθεση με οποιαδήποτε υπόθεση μεταβλητής συχνότητας συντονισμού Chandler. Μια πιθανή εξήγηση για την παρατηρούμενη συμπεριφορά συχνότητας-πλάτους θα ήταν μια εξαναγκασμένη, αλλά αργά μεταβαλλόμενη οιονεί περιοδική διέγερση από κάθε χρόνο μεταβαλλόμενη ατμοσφαιρική δυναμική. Πράγματι, έχει βρεθεί μια σχεδόν 14μηνη περίοδος σε μοντέλα γενικής κυκλοφορίας ωκεάνιας-ατμόσφαιρας, [24] και έχει παρατηρηθεί ένα περιφερειακό σήμα 14 μηνών στην περιφερειακή θερμοκρασία της επιφάνειας της θάλασσας. [25]

Για να περιγράψουμε μια τέτοια συμπεριφορά θεωρητικά, ξεκινάμε με την εξίσωση Euler με φόρτιση πίεσης όπως στην εξίσωση (3), τώρα όμως με μια βραδέως μεταβαλλόμενη συχνότητα ν, και αντικαθιστά τη συχνότητα ν με μια σύνθετη συχνότητα ν + in D , όπου το ν D προσομοιώνει διάχυση λόγω της ελαστικής αντίδρασης του εσωτερικού της Γης. Όπως στο Σχήμα 2, το αποτέλεσμα είναι το άθροισμα ενός προοδευτικού και ενός ανάδρομου κυκλικού πολωμένου κύματος. Για συχνότητες ν < 0,9 το ανάδρομο κύμα μπορεί να αγνοηθεί και παραμένει το κυκλικό κύμα προόδου όπου το διάνυσμα της πολικής κίνησης κινείται σε έναν κύκλο αριστερόστροφα. Το μέγεθος του m γίνεται: [17]

(6)  m = 14,5 p 0 ν C /[(ν − ν C ) 2 + ν D 2 ] 1 ⁄ 2   (για ν < 0,9)

Είναι μια καμπύλη συντονισμού που μπορεί να προσεγγιστεί στις πλευρές της κατά

(7)  m ≈ 14,5 p 0 ν C /|ν − ν C |  (για (ν − ν C ) 2 ≫ ν D 2 )

Το μέγιστο πλάτος του m στο ν = ν C γίνεται

(8)  m max = 14,5 p 0 ν C /ν D

Στο εύρος εγκυρότητας του εμπειρικού τύπου εξ.(2), υπάρχει εύλογη συμφωνία με την εξ.(7). Από τις εξισώσεις (2) και (7), βρίσκουμε τον αριθμό p 0 ~ 0,2 hPa . Η παρατηρούμενη μέγιστη τιμή του m αποδίδει m max ≥ 230 mas . Μαζί με την εξ.(8) λαμβάνεται

(9)  τ D = 1/ν D ≥ 100 έτη

Ο αριθμός του μέγιστου πλάτους πίεσης είναι όντως μικρός. Υποδεικνύει ξεκάθαρα την ενίσχυση συντονισμού της ταλάντωσης Chandler στο περιβάλλον της συχνότητας συντονισμού Chandler.

Δείτε επίσης

Αναφορές

  1. ^ Folgueira, M. (2005). "Ελεύθερη πολική κίνηση ενός τριαξονικού και ελαστικού σώματος στον φορμαλισμό του Χαμιλτονίου: Εφαρμογή στη Γη και τον Άρη" (PDF) . Άστρον. Αστροφυσία . 432 (3): 1101–1113. Bibcode : 2005A&A...432.1101F . doi : 10.1051/0004-6361:20041312 .
  2. ^ a b c d Lambeck, Kurt (2005). Η μεταβλητή περιστροφή της γης: γεωφυσικές αιτίες και συνέπειες (Ψηφιακή τυπωμένη έκδοση). Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0521673303.
  3. ^ "Πολική κίνηση" . Διεθνής Υπηρεσία Συστημάτων Περιστροφής Γης και Αναφοράς . Ομοσπονδιακή Υπηρεσία Χαρτογραφίας και Γεωδαισίας . Ανακτήθηκε στις 7 Σεπτεμβρίου 2015 .
  4. ^ Chen, JL; Wilson, CR; Ries, JC; Tapley, BD (7 Ιουνίου 2013). «Η ταχεία τήξη των πάγων οδηγεί τον πόλο της Γης προς τα ανατολικά» . Geophys. Res. Lett . 40 (11): 2625–2630. Bibcode : 2013GeoRL..40.2625C . doi : 10.1002/grl.50552 .
  5. ^ a b Adhikari, Surendra; Ivins, Erik R. (8 Απριλίου 2016). «Πολική κίνηση με γνώμονα το κλίμα: 2003–2015» . Προόδους της Επιστήμης . 2 (4): e1501693. Bibcode : 2016SciA....2E1693A . doi : 10.1126/sciadv.1501693 . PMC 4846461 . PMID 27152348 .  
  6. ^ Voigt, Kevin (20 Απριλίου 2011). "Ο σεισμός μετακίνησε τις ακτές της Ιαπωνίας 8 πόδια, μετατόπισε τον άξονα της Γης" . CNN .
  7. ^ Munk, Walter H.; MacDonald, Gordon JF (2009). The Rotation of the Earth A Geophysical Discussion (Digitally printed ed.). Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0521104067.
  8. ^ α β γ Moritz, Helmut; Mueller, Ivan Istvan (1987). Περιστροφή της Γης: θεωρία και παρατήρηση . Ungar.
  9. ^ Gross, Richard S.; Lindqwister, Ulf J. (4 Μαΐου 1992). "Ατμοσφαιρική διέγερση της πολικής κίνησης κατά τη διάρκεια της εκστρατείας μέτρησης GIG '91". Επιστολές Γεωφυσικής Έρευνας . 19 (9): 849–852. Bibcode : 1992GeoRL..19..849G . doi : 10.1029/92GL00935 .
  10. ^ Schuh, Η (1990). "Η περιστροφή της Γης μετρήθηκε με VLBI". Στο Peter Brosche? Jürgen Sündermann (επιμ.). Η περιστροφή της Γης από τους αιώνες στις μέρες: Πρακτικά ενός εργαστηρίου που πραγματοποιήθηκε στο Κέντρο Διεπιστημονικής Έρευνας (ZiF) του Πανεπιστημίου του Bielefeld, FRG. 26-30 Σεπτεμβρίου 1988 . Springer Berlin Heidelberg. σελ. 1–12. doi : 10.1007/978-3-642-75587-3_1 . ISBN 978-3-642-75587-3.
  11. ^ α β Eubanks, ΤΜ (1993). «Παραλλαγές στον προσανατολισμό της γης». Στο David E. Smith; Donald L. Turcotte (επιμ.). Συμβολή της διαστημικής γεωδαισίας στη γεωδυναμική: Δυναμική της Γης . Ουάσιγκτον, DC: Αμερικανική Γεωφυσική Ένωση. ISBN 9781118669723.
  12. ^ Dickey, Jean; Eubanks, Τ. (Ιούλιος 1985). «Earth Rotation and Polar Motion: Measurements and Implications». IEEE Transactions on Geoscience and Remote Sensing . GE-23 (4): 373–384. Bibcode : 1985ITGRS..23..373D . doi : 10.1109/TGRS.1985.289427 . S2CID 46607194 . 
  13. ^ Guinot, B., The Chandlerian wobble from 1900 to 1970, Astron. Astrophys., 19 , 07, 1992
  14. ^ Vondrak, J., Long-periodic συμπεριφορά της πολικής κίνησης μεταξύ 1900 και 1980, A. Geophys., 3 , 351, 1985
  15. ^ Runcorn, SK, et al., The excitation of the Chandler wobble, Surv. Geophys., 9 , 419, 1988
  16. ^ Απόκρυψη, 1984 Περιστροφή της ατμόσφαιρας της γης και των πλανητών, Φιλ. Μεταφρ. R. Soc., A313 , 107
  17. ^ α β γ Volland, H (1996). «Ατμόσφαιρα και Περιστροφή Γης». Surv. Geophys . 17 (1): 101. Bibcode : 1996SGeo...17..101V . doi : 10.1007/bf01904476 . S2CID 129884741 . 
  18. ^ Gross, R (2001). "The excitation of the Chandler Wobble" . Geophys. Res. Lett . 27 (15): 2329. Bibcode : 2000GeoRL..27.2329G . doi : 10.1029/2000gl011450 .
  19. ^ "Δεδομένα προσανατολισμού της γης" . Διεθνής Υπηρεσία Περιστροφής Γης και Συστημάτων Αναφοράς . Ομοσπονδιακή Υπηρεσία Χαρτογραφίας και Γεωδαισίας . Ανακτήθηκε στις 7 Σεπτεμβρίου 2015 .
  20. ^ "Συμβάσεις IERS 2010: Κεφάλαιο 8" . Π. §8.3.
  21. ^ Wahr, JM (1988). «Η Περιστροφή της Γης». Annu. Rev. Earth Planet. Sci . 16 : 231. Bibcode : 1988AREPS..16..231W . doi : 10.1146/annurev.ea.16.050188.001311 .
  22. ^ Jochmann, H., Η περιστροφή της γης ως κυκλική διαδικασία και ως δείκτης στο εσωτερικό της Γης, Z. geol. Wiss., 12 , 197, 1984
  23. ^ Wahr, JM, Οι επιπτώσεις της ατμόσφαιρας και των ωκεανών στη ταλάντωση της Γης — I. Theory, Geophys. Res. JR Astr. Soc., 70 , 349, 1982
  24. ^ Hameed, S.; Currie, RG (1989). "Simulation of the 14-month-month Chandler wobble in a global climatic model". Geophys. Res. Lett . 16 (3): 247. Bibcode : 1989GeoRL..16..247H . doi : 10.1029/gl016i003p00247 .
  25. ^ Kikuchi, I., and I. Naito 1982 Ανάλυση θερμοκρασίας επιφάνειας θάλασσας κοντά στην περίοδο Chandler, Proceedings of the International Latitude Observatory of Mizusawa, 21 K , 64

Περαιτέρω ανάγνωση

Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Polar_motion&oldid=1053593603"
0.072165966033936